Պոյնտինգի վեկտոր

Այս հոդվածն աղբյուրների կարիք ունի։ Դուք կարող եք բարելավել հոդվածը՝ գտնելով բերված տեղեկությունների հաստատումը վստահելի աղբյուրներում և ավելացնելով դրանց հղումները հոդվածին։ Անհիմն հղումները ենթակա են հեռացման։

Այս հոդվածը կարող է վիքիֆիկացման կարիք ունենալ Վիքիպեդիայի որակի չափանիշներին համապատասխանելու համար։ Դուք կարող եք օգնել հոդվածի բարելավմանը՝ ավելացնելով համապատասխան ներքին հղումներ և շտկելով բաժինների դասավորությունը, ինչպես նաև վիքիչափանիշներին համապատասխան այլ գործողություններ կատարելով։

Եթե այդ դաշտը կա V ծավալի ներսում, բաղկացած է էլեկտրական դաշտի էներքիայից.

${\displaystyle W=\oint \limits _{v}{\vec {(}E*D)/2\cdot d{\vec {V}\ }$ և մագնիսական դաշտի էներքիայից ${\displaystyle W=\oint \limits _{v}{\vec {(}H*B)/2\cdot d{\vec {V}$

V ծավալի ներսում փակված էլեկտրամագնիսական դաշտի էներգիան չի կարող մնալ անփոփոխ։ Դաշտի էներգիան ժամանակի ընթացքում փոխվում է հետևյալ գործոնների ազդեցության տակ.

1. էլեկտրամագնիսական դաշտի էներգիայի մի մասը վերածվում է էներգիայի այլ տեսակի, օրինակ նյութի մասնիկների մեխանիկական էներգիայի, որը կապված է դրանց ջերմային շարժման հետ, որը հարուցված է հաղորդման հոսանքի տեսքով։
2. արտաքին աղբյուրների աշխատանքը, որը կարոխ է և ավելացնել և նվազեցնել դաշտի էներգիան։
3. V ծավալի և նրան շրջափակող տարածության միջակայքի միջև կատարվում է էներգիայի սպեցիֆիկ փոխանակում, որը բնորոշ է էլեկտրամագնիսական դաշտին և կոչվում է ճառագյթում։ Ճառագայթի գործընթացի ինտենսիվությունը էլեկտրադինամիկայում բնութագրում են Պոյնտինգի վեկտորով

Ցույց է տալիս էլեկտրամագնիսական դաշտի էներգիայի հոսքի խտությունը։ Պոյնտինգի վեկտորը S, կարող է սահմանվել երկու վեկտորների վեկտորական արտադրյալի տեսքով։

${\displaystyle \mathbf {S=[E\times H]} }$

${\displaystyle \mathbf {S} ={\frac {c}{4\pi }\mathbf {[E\times H]} }$

${\displaystyle {\begin{cases}{\text{rot}H=\varepsilon {\frac {\hat {O}E}{\hat {O}t}+j^{e}\\{\text{rot}E=\mu {\frac {\hat {O}H}{\hat {O}t}+j^{m}\end{cases}$

${\displaystyle {\textbf {H}rot{\textbf {E}=-\mu _{0}{\textbf {H}{\frac {\partial {\textbf {H}{\partial t}={\frac {\mu _{0}{2}{\frac {\partial H^{2}{\partial t}=-{\frac {1}{2}{\frac {\partial }{\partial t}\left(\mu _{0}H^{2}\right)}$

${\displaystyle {\textbf {E}rot{\textbf {H}=-\epsilon _{0}{\textbf {E}{\frac {\partial {\textbf {E}{\partial t}={\frac {1}{2}{\frac {\partial }{\partial t}\left(\epsilon _{0}E^{2}\right)}$

${\displaystyle div\left[{\textbf {EH}\right]={\textbf {H}rot{\textbf {E}-{\textbf {E}rot{\textbf {H}$

${\displaystyle {\textbf {H}rot{\textbf {E}-{\textbf {E}rot{\textbf {H}=div[{\textbf {EH}]=-{\frac {1}{2}{\frac {\partial }{\partial t}(\mu _{0}{\textbf {H}^{2})-{\frac {1}{2}{\frac {\partial }{\partial t}(\epsilon _{0}{\textbf {E}^{2})}$

Այս հավասարումներից ստանում ենք մի ինտեգրալային հավասարում, որը ցույց է տալիս կպրուստների ակնթարթային հզորությունը։

${\displaystyle P=-\sigma *\oint \limits _{V}{\vec {(}E*E)\cdot d{\vec {V}$

Այս տեսքի ինտեգրալը կարող է կոչվել կորուստների ակնթարթային հզորություն։ Կորուստները գոյանում են ծավալում հոսող հաղորդման հոսանքների պատճառով։