Cząstka swobodna

Ten artykuł od 2018-03 wymaga zweryfikowania podanych informacji.

Należy podać wiarygodne źródła w formie przypisów bibliograficznych.
Część lub nawet wszystkie informacje w artykule mogą być nieprawdziwe. Jako pozbawione źródeł mogą zostać zakwestionowane i usunięte.
Sprawdź w źródłach: Encyklopedia PWN • Google Books • Google Scholar • Federacja Bibliotek Cyfrowych • BazHum • BazTech • RCIN • Internet Archive (texts / inlibrary)
Po wyeliminowaniu niedoskonałości należy usunąć szablon {Dopracować} z tego artykułu.

W nierelatywistycznej mechanice kwantowej cząstkę swobodną opisuje czasowe równanie Schrödingera

${\displaystyle -{\frac {\hbar ^{2}{2m}\Delta \psi ({\vec {x},t)+U(x)\psi ({\vec {x},t)=\mathrm {i} \hbar {\frac {\partial \psi ({\vec {x},t)}{\partial t}$

z potencjałem ${\displaystyle U(x)=0}$ (na cząstkę nie działa żadna siła). Rozwiązaniem tego równania jest kombinacja liniowa fal płaskich (paczką falową)

${\displaystyle \psi ({\vec {x},t)=\sum _{i}c_{k}\exp(\mathrm {i} {\vec {k}_{i}{\vec {x}-\mathrm {i} \omega _{i}t),}$

gdzie ${\displaystyle {\vec {p}=\hbar {\vec {k}$ jest pędem cząstki, ${\displaystyle {\vec {k}={\vec {e}k}$ ${\displaystyle ({\vec {e}\cdot {\vec {e}=1)}$ a ${\displaystyle k={\frac {2\pi }{\lambda }$ jest wektorem falowym skierowanym wzdłuż wektora jednostkowego ${\displaystyle {\vec {e}$ dla fali monochromatycznej o długości ${\displaystyle \lambda .}$ Energia takiej fali jest równa:

${\displaystyle E_{i}={\frac {p^{2}{2m}={\frac {\hbar ^{2}{\vec {k}_{i}^{2}{2m}=\hbar \omega _{i}.}$

Równanie to opisuje zależność dyspersyjną energii od wektora falowego, zależność ta określa prędkość grupową paczki falowej:

${\displaystyle v_{\mathrm {gi} }={\frac {\partial \omega _{i}{\partial k_{i}.}$

Dla cząstki nierelatywistycznej otrzymujemy:

${\displaystyle {\vec {v}_{\mathrm {g} }={\frac {\hbar {\vec {k}{m}={\frac {\vec {p}{m},}$

podobnie jak w mechanice klasycznej.

• p
• d
• e

Mechanika kwantowa

• Wprowadzenie
• Aparat matematyczny
• Równanie Schrödingera

Tło	mechanika klasyczna mechanika kwantowa ciało doskonale czarne wczesna teoria kwantowa interferencja notacja Diraca hamiltonian
Koncepcje podstawowe	funkcja falowa stan kwantowy stan podstawowy stan stacjonarny równanie własne cząstka w pudle potencjału cząstki identyczne kwantowy oscylator harmoniczny spin superpozycja liczby kwantowe splątanie kwantowe pomiar nieoznaczoność reguła Pauliego dualizm korpuskularno-falowy dekoherencja kwantowa twierdzenie Ehrenfesta tunelowanie
Doświadczenia	doświadczenie Younga doświadczenie Davissona i Germera doświadczenie Francka-Hertza doświadczenie Sterna-Gerlacha eksperymenty testujące twierdzenie Bella doświadczenie Poppera kot Schrödingera problem testowania bomb Elitzura-Vaidmana gumka kwantowa
Sformułowania	obraz Schrödingera obraz Heisenberga obraz Diraca mechanika macierzowa suma po historiach
Równania	równanie Schrödingera równanie Pauliego równanie Kleina-Gordona równanie Diraca wzór Rydberga
Interpretacje	świadomość wywołuje kolaps spójne historie kwantowe kopenhaska statystyczna zmiennych ukrytych teoria fali pilotującej de Broglie’a-Bohma wielu światów logika kwantowa obiektywnego załamania prawdopodobieństwo kwantowe relacyjna stochastyczna transakcjonalna
Zagadnienia zaawansowane	informatyka kwantowa teoria rozpraszania kwantowa teoria pola operatory kreacji i anihilacji chaos kwantowy
Znani uczeni	Planck Bohr Sommerfeld Bose Kramers Heisenberg Born Jordan Pauli Dirac de Broglie Schrödinger von Neumann Wigner Feynman Candlin Bohm Everett Bell Wien

${\displaystyle \Delta x\,\Delta p\geqslant {\frac {\hbar }{2}$